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By Daniel T Gillespie

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Path Integrals in Quantum Mechanics

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Example text

Pour obtenir la probabilité pi→f d’observer l’état final f , on doit additionner toutes les amplitudes conduisant au résultat f en partant de i (1) (2) (n) ai→f = ai→f + ai→f + · · · + ai→f et pi→f = |ai→f |2 . Il doit être bien entendu que les états i et f sont spécifiés de façon unique par la donnée des paramètres qui définissent l’état initial et l’état final de l’ensemble du dispositif expérimental. Si par exemple nous recherchons une information sur le passage du neutron à travers une fente, cette information ne peut être obtenue qu’en intégrant les fentes d’Young dans un dispositif plus vaste, dont l’état final, qui dépendra d’autres paramètres que le point d’impact du neutron, est susceptible de nous renseigner sur le passage par une fente déterminée : l’état final de l’ensemble du dispositif ne sera pas le même selon que le neutron est passé par une fente ou par l’autre.

Nous reviendrons également sur la signification des ces relations. 29) pour discuter la question de l’observation des trajectoires dans l’expérience d’interférences avec des neutrons. 12 pour déterminer la trajectoire du neutron : passe-t-il par la fente supérieure ou inférieure ? Quand le neutron franchit la première fente F0 , il donne par conservation de l’impulsion une impulsion vers le bas à l’écran E0 s’il franchit la fente supérieure F1 et une impulsion vers le haut s’il franchit la fente inférieure F2 .

Ont tous ce même comportement, à la fois ondulatoire et corpusculaire. Afin de mettre en valeur cette unicité du comportement quantique, certains auteurs ont proposé le néologisme « quanton » pour désigner un objet doté d’un tel comportement. Nous continuerons à utiliser « particule quantique », ou simplement « particule », car les particules considérées dans ce livre auront un comportement quantique, et nous préciserons « particule classique » si nous voulons revenir à des petites boules de billard.

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